γ射(she)線(xian)與物(wu)質(zhi)的相(xiang)互作(zuo)用

γ射線(xian)與物(wu)質(zhi)的相(xiang)互作(zuo)用

（1）光電(dian)效應(ying)——γ光子(zi)與(yu)靶(ba)物(wu)質原子(zi)相(xiang)互作(zuo)用，γ光子(zi)的全(quan)部能(neng)量(liang)轉移(yi)給(gei)原子(zi)中(zhong)的束縛(fu)電(dian)子(zi)，使(shi)這(zhe)些電(dian)子(zi)從原子(zi)中(zhong)發(fa)射(she)出(chu)來(lai)，γ光子(zi)本(ben)身(shen)消(xiao)失(shi)。
（2）康普(pu)頓(dun)效應(ying)（又稱康普(pu)頓(dun)散(san)射）——入(ru)射(she)γ光子(zi)與(yu)原子(zi)的核(he)外(wai)電(dian)子(zi)發(fa)生非(fei)彈(dan)性碰(peng)撞(zhuang)，光子(zi)的壹(yi)部分能(neng)量(liang)轉移(yi)給(gei)電(dian)子(zi)，使(shi)它(ta)反沖出(chu)來(lai)，而光子(zi)的運動方向(xiang)和(he)能(neng)量(liang)都發生都(dou)發(fa)生了(le)變(bian)化，成(cheng)為(wei)散(san)射光子(zi)。
（3）電(dian)子(zi)對效應(ying)——γ光子(zi)與(yu)靶(ba)物(wu)質原子(zi)的原子(zi)核(he)庫(ku)侖場作(zuo)用，光子(zi)轉(zhuan)化為(wei)正-負(fu)電(dian)子(zi)對。
（4）相幹散(san)射——低能(neng)光子(zi)（hν<與(yu)束縛(fu)電(dian)子(zi)之(zhi)間的彈(dan)性碰(peng)撞(zhuang)，而(er)靶(ba)原子(zi)保持(chi)它(ta)的初(chu)始狀(zhuang)態(tai)。碰(peng)撞(zhuang)後(hou)的光子(zi)能(neng)量(liang)不變，即(ji)電(dian)磁波(bo)波長(chang)不變，稱湯姆(mu)遜散(san)射或(huo)相(xiang)幹(gan)散(san)射。
（5）光致核(he)反應(ying)——大於壹(yi)定能(neng)量(liang)的γ光子(zi)與(yu)物(wu)質(zhi)原子(zi)的原子(zi)核(he)作(zuo)用，能(neng)發(fa)射出(chu)粒子(zi)，例(li)如(ru)（γ，n）反應(ying)。但這(zhe)種相(xiang)互作(zuo)用的大(da)小與(yu)其它(ta)效應(ying)相比(bi)是小的，所(suo)以(yi)忽略(lve)不計(ji)。
（6）核(he)共(gong)振反應(ying)——入(ru)射(she)光子(zi)把原子(zi)核(he)激發到(dao)激發態(tai)，然(ran)後(hou)退(tui)激時再放(fang)出(chu)γ光子(zi)。